,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,*,双重强子产生及其相关性质的研究,姓名：刘雨男 导师：司宗国教授,专业：理论物理,201,6,-10-3,1,精,双重强子产生及其相关性质的研究 姓名：刘,研,究,背,景,新的强子不断被发现。例如右图所示,Pc(4380),的产生事例数和产生的过程。,Pantaquark,产生实验却从未做过，因此选定正负电子对撞的,Pc,产生作为前期研究工作。,精,研 新的强子不断被发现。例如右图所示Pc(4380)的,理论预测与实验数据之间出现矛盾。例如右图所示：在高能量下,J/,横向极化在理论上的明显高估。,本课题将做出关于强子的分析以帮助澄清相关问题，为未来研究提供线索。,研,究,背,景,精,理论预测与实验数据之间出现矛盾。例如右图所示：在高能,研,究,背,景,强子相关计算中的强子化；种类繁多的强子（如右图粲、奇强子）内部作用，都涉及非微扰,QCD,。,我们将研究强子的静态性质，加深对非微扰,QCD,和强子结构的认识。,精,研 强子相关计算中的强子化；种类繁多的强子（如右图粲、,研,究,背,景,双部分子散射是研究重强子的重要物理过程，被国内外学者广泛研究,。图为部分子散射的过程。,我们将详细研究双重强子在各种部分子散射过程下的产生情况。,精,研 双部分子散射是研究重强子的重要物理过程，被国内外学,计算强子对撞下重强子散射截面，为今后的实验观测做出理论指导。,研,究,目,的,探究重强子的静态性质，研究非微扰,QCD,与唯象模型的关系。,分析双部分子散射所面临的疑难问题，加深对该过程的了解。,精,计算强子对撞下重强子散射截面，为今后的实验观测做出理论指导。,工,作,基,础,研究了正负电子对撞粲偶素的产生。,根据,J/,单举测量值,=0.430.13pb,，确定长程矩阵元组合数值范围。,若取,c,矩阵元分别为,0.0010.01,，则得到了散射截面随能量变化图。,精,工 研究了正负电子对撞粲偶素的产生。精,前,期,工,作,二、研究了正负电子对撞下,Pc,（,4380,）的色八重态产生。,（,1,）、首先考察伴随胶子产生过程。,h1,和,h3,为自旋单态和三态矩阵元。,10.6GeV,和9,1.2GeV,能标下的结果分别为：,精,前二、研究了正负电子对撞下Pc（4380）的色八重态产生。精,（,2,）其次考察了伴随正反粲夸克产生的色八重态过程。振幅和截面公式如下：,前,期,工,作,精,（2）其次考察了伴随正反粲夸克产生的色八重态过程。振幅和截面,前,期,工,作,自旋单态和三态散射截面在两个能标下的值和随能量变化截面图：,我们发现与伴随胶子产生不同，在任何能区，自旋三态都具有较大贡献。,精,前 自旋单态和三态散射截面在两个能标下的值和随能量变化,前,期,工,作,长程矩阵元,h,的值由,Pc,中粲夸克对谐振子波函数零点值定出,我们将,h,的值分别代入伴随胶子和伴随粲夸克对的,Pc,截面表达式得：,精,前 长程矩阵元h的值由Pc中粲夸克对谐振子波函数零点值,前,期,工,作,在较高阶计算，我们发现单胶子劈裂为,Pc,的过程，在高能量下占几乎全部的贡献。,由于强子产生方式多，相空间限制较小等原因，较高阶结果反而略大于最低阶计算。,两点总结：,精,前在较高阶计算，我们发现单胶子劈裂为Pc的过程，在高能量下占,研,究,计,划,双部分子散射过程,此为研究重强子的主要手段，将在下学期进行详细学习,和,调研。,强子的静态性质,强子的结构和内部作用机制是重要的非微扰,QCD,领域，作为本学期的研究内容。,精,研双部分子散射过程强子的静态性质精,研,究,计,划,双重强子产生的计算,依托对部分子散射过程的学习，将具体计算双部分子散射为重强子的系统计算。预计安排在明年下半年。,If,possible,将随时与老师商讨有意义的相关研究，丰富研究工作。撰写论文安排在答辩前夕。,精,研双重强子产生的计算If possible精,谢谢各位老师同学,精,谢谢各位老师同学精,