_,_,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,1,*,第,6,章 磁电式传感器,传感器原理及应用,传感器原理及应用,Principle and Application of Sensors,第,6,章 磁电式传感器,Magneto electric sensors,6.1,磁电感应式传感器,磁电感应式传感器又称电动势式传感器，是利用电磁感应原理将被测量,(,如振动、位移、转速等,),转换成电信号的一种传感器。它是利用导体和磁场发生相对运动而在导体两端输出感应电动势的。它是一种,机,-,电能量变换型,传感器，,不需要供电电源,，电路简单，性能稳定，输出阻抗小，又具有一定的频率响应范围,(,一般为,10,1000,Hz),，所以得到普遍应用。,磁电感应式传感器是以,电磁感应原理,为基础的。由法拉第电磁感应定律可知，,N,匝线圈在磁场中运动切割磁力线或线圈所在磁场的磁通变化时，线圈中所产生的感应电动势,E,(V),的大小取决于穿过线圈的磁通 的变化率，即,磁通量的变化可以通过很多办法来实现，如磁铁与线圈之间作相对运动；磁路中磁阻的变化；恒定磁场中线圈面积的变化等，一般可将磁电感应式传感器分为,恒磁通式,和,变磁通式,两类。,6.1.1,恒磁通式磁电感应传感器结构与工作原理,恒磁通式磁电感应传感器结构中，工作气隙中的磁通恒定，感应电动势是由于永久磁铁与线圈之间有相对运动,线圈切割磁力线而产生。这类结构有动圈式和动铁式两种，如图所示。,磁铁与线圈相对运动使线圈切割磁力线，产生与运动速度,d,x/,d,t,成正比的感应电动势,E,，其大小为,式中：,N,为线圈在工作气隙磁场中的匝数；,B,为工作气隙磁感应强度；,l,为每匝线圈平均长度。,当传感器结构参数确定后，,N,、,B,和,l,均为恒定值，,E,与,d,x/,d,t,成正比，根据感应电动势,E,的大小就可以知道被测速度的大小。,由理论推导可得，当振动频率低于传感器的固有频率时，这种传感器的灵敏度,(,E,/,v,),是随振动频率而变化的；当振动频率远大于固有频率时，传感器的灵敏度基本上不随振动频率而变化，而近似为常数；当振动频率更高时，线圈阻抗增大，传感器灵敏度随振动频率增加而下降。,不同结构的恒磁通磁电感应式传感器的频率响应特性是有差异的，但一般频响范围为几十赫至几百赫。低的可到,10,Hz,左右，高的可达,2,kHz,左右。,6.1.2,变磁通式磁电感应传感器结构与工作原理,变磁通式磁电感应传感器一般做成转速传感器，产生感应电动势的频率作为输出，而电动势的频率取决于磁通变化的频率。变磁通式转速传感器的结构有开磁路和闭磁路两种。,如图所示开磁路变磁通式转速传感器。测量齿轮,4,安装在被测转轴上与其一起旋转。当齿轮旋转时，齿的凹凸引起磁阻的变化，从而使磁通发生变化，因而在线圈,3,中感应出交变的电势，其频率等于齿轮的齿数,Z,和转速,n,的乘积，即,式中：,Z,为齿轮齿数；,n,为被测轴转速,(,v/min,),；,f,为感应电动势频率,(,Hz,),。这样当已知,Z,，测得,f,就知道,n,了。,开磁路式转速传感器结构比较简单，但输出信号小，另外当被测轴振动比较大时，传感器输出波形失真较大。在振动强的场合往往采用闭磁路式转速传感器。,被测转轴带动椭圆形测量轮,5,在磁场气隙中等速转动，使气隙平均长度周期性地变化，因而磁路磁阻和磁通也同样周期性地变化，则在线圈,3,中产生感应电动势，其频率,f,与测量轮,5,的转速,n,(r/min),成正比，即,f,=,n,/30,。在这种结构中，也可以用齿轮代替椭圆形测量轮,5,，软铁,(,极掌,),制成内齿轮形式，这时输出信号频率,f,同前式。,变磁通式传感器对环境条件要求不高，能在,-150,+90,的温度下工作，不影响测量精度，也能在油、水雾、灰尘等条件下工作。但它的工作频率下限较高，约为,50,Hz,，上限可达,100,kHz,。,2,振动测量,工作频率,10,500,Hz,最大可测加速度,5g,精度,10,固有频率,12,Hz,可测振幅范围,0.1,1000,外形尺寸,45mm,160,mm,灵敏度,604,mV,s,cm,-1,工作线圈内阻,1.9,质量,0.7,kg,1,、,8,圆形弹簧片；,2,圆环形阻尼器；,3,永久磁铁；,4,铝架；,5,心轴；,6,工作线圈；,7,壳体；,9,引线,6.1.3,磁电感应式传感器的应用,1,转速测量,3,扭矩测量,当转轴不受扭矩时，两线圈输出信号相同，相位差为零。当被测轴感受扭矩时，轴的两端产生扭转角，因此两个传感器输出的两个感应电动势将因扭矩而有附加相位差 。扭转角 与感应电动势相位差的关系为,式中：,z,为传感器定子、转子的齿数。,6.2,霍尔式传感器,霍尔式传感器是基于,霍尔效应,而将被测量转换成电动势输出的一种传感器。霍尔器件是一种磁传感器，用它们可以检测磁场及其变化，可在各种与磁场有关的场合中使用。,霍尔器件具有许多,优点,，它们的结构牢固，体积小，重量轻，寿命长，安装方便，功耗小，频率高,(,可达,1,MHz),，耐振动，不怕灰尘、油污、水汽及盐雾等的污染或腐蚀。,按照霍尔器件的功能可将它们分为：,霍尔线性器件,和,霍尔开关器件,，前者输出模拟量，后者输出数字量。,霍尔线性器件的精度高、线性度好；霍尔开关器件无触点、无磨损、输出波形清晰、无抖动、无回跳、位置重复精度高,(,可达,级,),。采用了各种补偿和保护措施的霍尔器件的工作温度范围宽，可达,-55,+150,。,6.2.1,霍尔传感器的工作原理,1,霍尔效应,半导体薄片置于磁感应强度为,B,的磁场中，磁场方向垂直于薄片，当有电流,I,流过薄片时，在垂直于电流和磁场的方向上将产生电动势,E,H,，这种现象称为霍尔效应。,磁感应强度,B,为零时的情况,A,B,C,D,作用在半导体薄片上的磁场强度,B,越强，霍尔电势也就越高。霍尔电势,E,H,可用下式表示：,当有图示方向磁场,B,作用时,E,H,=,K,H,IB,霍尔效应演示,当磁场垂直于薄片时，电子受到洛仑兹力的作用，向内侧偏移，在半导体薄片,A,、,B,方向的端面之间建立起霍尔电势。,A,B,C,D,可以推出，霍尔电动势,U,H,的大小为：,式中：,k,H,为灵敏度系数，,k,H,=,R,H,/,d,，表示在单位磁感应强度和单位控制电流时的霍尔电动势的大小,与材料的物理特性（霍尔系数）和几何尺寸,d,有关；霍尔系数,R,H,1,/,(,nq,),，由材料物理性质所决定，,q,为电子电荷量；,n,为材料中的电子浓度。为磁场和薄片法线夹角。,结论：,霍尔电势与输入电流,I,、磁感应强度,B,成正比，且当,B,的方向改变时，霍尔电势的方向也随之改变。如果所施加的磁场为交变磁场，则霍尔电势为同频率的交变电势。,金属材料中的自由电子浓度,n,很高，因此,R,H,很小，不宜作霍尔元件。霍尔元件多用载流子迁移率大的,N,型半导体材料制作。另外，霍尔元件越薄,(,d,越小,),，,k,H,就越大，所以通常霍尔元件都较薄。薄膜霍尔元件的厚度只有,1,左右。,2,霍尔元件,霍尔片是一块矩形半导体单晶薄片,(,一般为,4,mm,2,mm,0.1,mm),，经研磨抛光，然后用蒸发合金法或其他方法制作欧姆接触电极，最后焊上引线并封装。而薄膜霍尔元件则是在一片极薄的基片上用蒸发或外延的方法做成霍尔片，然后再制作欧姆接触电极，焊上引线最后封装。一般控制端引线采用红色引线，而霍尔输出端引线则采用绿色引线。霍尔元件的壳体用非导磁金属、陶瓷或环氧树脂封装。,(a),霍尔元件外形,(b),电路符号,(c),基本应用电路,3,霍尔元件的主要特性及材料,1),霍尔元件的主要特性参数,(1),灵敏度,k,H,：表示元件在单位磁感应强度和单位控制电流下所得到的开路霍尔电动势，单位为,V/(A,T),。,(2),霍尔输入电阻,R,in,：霍尔控制电极间的电阻值。,(3),霍尔输出电阻,R,out,：霍尔输出电极间的电阻值。,(4),霍尔元件的电阻温度系数,：表示在不施加磁场的条件下，环境温度每变化,1,时电阻的相对变化率，单位为,%/,。,(5),霍尔寄生直流电势,U,0,：在外加磁场为零、霍尔元件用交流激励时，霍尔电极输出除了交流不等位电动势外，还有一直流电势，称为寄生直流电势。,(6),霍尔最大允许激励电流,I,max,：以霍尔元件允许最大温升为限制所对应的激励电流称为最大允许激励电流。,2),霍尔元件的材料,锗,(Ge),、硅,(Si),、锑化铟,(InSb),、砷化铟,(InAs),和砷化镓,(GaAs),是常见的制作霍尔元件的几种半导体材料。表,6-2,所列为制作霍尔元件的几种半导体材料主要参数。,电阻率,电子迁移率,材料,(,单晶,),禁带宽度,E,g/(eV),/(,cm),/(cm,/V,s),霍尔系数,R,H,/(cm,C,-1,),N,型锗,(Ge),0.66,1.0,3500,4250,4000,N,型硅,(Si),1.107,1.5,1500,2250,1840,锑化铟,(InSb),0.17,0.005,60000,350,4200,砷化铟,(InAs),0.36,0.0035,25000,100,1530,磷砷铟,(InAsP),0.63,0.08,10500,850,3000,砷化镓,(GaAs),1.47,0.2,8500,1700,3800,哪种材料制作的霍尔元件灵敏度高,？,不等位电动势产生的原因是由于制造工艺不可能保证将两个霍尔电极对称地焊在霍尔片的两侧，致使两电极点不能完全位于同一等位面上。,6.2.2,霍尔元件的误差及补偿,1,霍尔元件的零位误差与补偿,霍尔元件的零位误差是指在无外加磁场或无控制电流的情况下，霍尔元件产生输出电压并由此而产生的误差。它主要表现为以下几种具体形式。,1),不等位电动势,不等位电动势是零位误差中最主要的一种，它是当霍尔元件在额定控制电流,(,元件在空气中温升,10,所对应的电流,),作用下，不加外磁场时，霍尔输出端之间的空载电动势。,此外,霍尔片电阻率不均匀，或片厚薄不均匀，或控制电流极接触不良都将使等位面歪斜，如图所示，致使两霍尔电极不在同一等位面上而产生不等位电动势。,2),寄生直流电势,在无磁场的情况下，元件通入交流电流，输出端除交流不等位电压以外的直流分量称为寄生直流电势。产生寄生直流电势的原因有两个方面：,(1),由于控制电极焊接处接触不良而造成一种整流效应，使控制电流因正、反向电流大小不等而具有一定的直流分量。,(2),输出电极焊点热容量不相等产生温差电动势。对于锗霍尔元件，当交流控制电流为,20,mA,时，输出电极的寄生直流电压小于,100,。,3),感应零电动势,感应零电动势是在未通电流的情况下，由于脉动或交变磁场的作用，在输出端产生的电动势。根据电磁感应定律，感应电动势的大小与霍尔元件输出电极引线构成的感应面积成正比，如图所示。,4),自激场零电动势,霍尔元件控制电流产生自激场，如图所示。由于元件的左右两半场相等，故产生的电动势方向相反而抵消。实际应用时由于控制电流引线也产生磁场，使元件左右两半场强不等，因而有霍尔电动势输出，这一输出电动势即是自激场零电动势。,在上述的,4,种零位误差中，寄生直流电动势、感应零电动势以及自激场零电动势，是由于制作工艺上的原因而造成的误差，可以通过工艺水平的提高加以解决。而不等位电动势所造成的零位误差，则必须通过补偿电路给予克服。,在理想情况下,R,1,=,R,2,=,R,3,=,R,4,，即可取得零位电动势为零,(,或零位电阻为零,),，从而消除不等位电动势。实际上，若存在零位电动势，则说明此,4,个电阻不完全相等，即电桥不平衡。为使其达到平衡，可在阻值较大的桥臂上并联可调电阻,R,P,或在两个臂上同时并联电阻,R,P,和,R,。,霍尔元件结构及等效电路如图,霍尔元件零位误差补偿电路,2,霍尔元件的温度误差及补偿,与一般半导体一样，由于电阻率、