,*,*,*,*,*,*,电力电子技术中的磁问题,1,5.1,电磁学基本知识,2,5.2,电力电子设备中磁元件的工作情况,3,5.3,高频变压器的分析与计算,4,5.4,高频滤波电感的分析与计算,5,5.5,整流变压器的参数计算,6,5.6,晶闸管变流设备中的电抗器参数计算,第,5,章 电力电子技术中的磁问题,1,5.1,电磁学基本知识,电荷量为,q,，其运动速度为,v,，电荷受到的场作用力,F,。,B,的单位为特斯拉（,T,）,在物理学和工程技术上，为了形象地说明问题，经常用一些虚拟的曲线,磁力线，磁力线的疏密表示磁场的强弱，在某一截面上，这些磁力线的数量叫做磁通,其单位为韦伯（,Wb,）,。,如果所观察的截面中磁感应强度是均匀的，即,B,为常数，则有,磁感应强度,B,磁通,5.1,电磁学基本知识,衡量电流在某点引起的磁场强度的物理量叫做磁场强度,H,。如果在磁场中沿一个闭合回路,l,积分，闭合回路中包裹的导线数为,N,，每根导线中的电流强度为,I,，根据麦克斯韦方程，它们的关系为，,H,的单位为,A/m,。,最常见的研究对象是在一个截面处处均匀的磁路中绕有一定匝数的线圈，如右图，此时有,磁场强度,H,5.1,电磁学基本知识,磁感应强度和磁场强度的比值为磁导率,对于铁磁性材料，磁导率一般不是一个常数，随磁场强度的变化而变化，因此磁感应强度,B,也随磁场强度变化。,磁导率,不同的材料其磁导率是不一样的，通常把真空中的磁导率叫做,0,，,0=410-7H/m,。对于其它材料，,=,0,r,，,r,称为相对磁导率，视材料不同,r,的差别很大。如果,r,1,称之为,顺磁性,材料，如空气、铝等。有些材料的,r,特别大，如铁、镍和一些合金等，其数值为数百、数千甚至更大，将这类材料称为,铁磁性,材料。,5.1,电磁学基本知识,5.1,电磁学基本知识,在一块未被磁化的铁磁性材料上加以磁场，其磁化曲线首先从原点向,a,点移动，磁感应强度,B,随磁场强度,H,的增大而增大，但是由于导磁率的非线性特点，两者并不呈线性关系，随,H,的增大，曲线的斜率越来越小，当到达,a,点，斜率很小，再增大,H,磁感应强度,B,变化不明显，称进入饱和状态。此点对应的磁感应强度为饱和磁感应强度,BS,；此点对应的磁场强度为饱和磁场强度,HS,。,磁滞回线,5.1,电磁学基本知识,居里温度,TC,磁性材料的导磁率与温度有关。在常温下，多数磁性材料的导磁率随温度变化不明显，但温度上升到一定程度，导磁率会迅速下降。这个温度称为该磁性材料的居里温度,TC,。出现这一现象的原因是当温度升高到一定程度时，铁磁性材料中的磁畴消失，铁磁性材料变成一般的顺磁性材料。如果磁性元件的温度达到了居里温度，其电感量会大大地下降，往往会使电流过大而造成设备的损坏。,不同材料的居里温度也是不同的，如铁氧体,450,；坡莫合金（,IJ85,）为,400,；冷轧硅钢为,740.,5.2,电力电子设备中磁元件的工作情况,在整流变压器、推挽式变换器和桥式变换器的输出变压器等元件中，初级（激磁）绕组中的电流中没有直流成分。电流从负的最大值上升到正的最大值，然后又从正的最大值减小到负的最大值。由于电流正负最大值相等，磁路中的磁场强度也做周期性变化：从,-,Hm,逐渐增大到,+,Hm,，又减小到,-,Hm,。由于,B,与,H,的非线性关系，在,H-B,平面上，运动轨迹是一个闭合的回线。,通过励磁绕组的电流是纯粹的交流电流,1,5.2,电力电子设备中磁元件的工作情况,这种情况多发生在单端变换器和晶闸管电路的触发脉冲变压器中。单向电力电子开关与变压器的初级绕组串联，电子开关接通时，绕组中的电流从,0,逐渐上升，达到最大值时开关关断，初级绕组中的电流随即消失，但磁场仍然存在，磁场强度,H,由其它绕组中的电流维持。然后,H,逐渐下降，最终到,0,。,2,激磁电流从,0,到最大值做单方向的周期变化,5.2,电力电子设备中磁元件的工作情况,电感的电流中有一个较大的直流分量，在其上面叠加着一定周期性的波动成分。电流从最小值增大到最大值，又下降到最小值，完成一个工作周期。,B-H,的运动轨迹也是一个闭合曲线。可以看出，闭合曲线与横轴和纵轴都不相交，处于第一象限的右上部。,激磁电流中包含着较大的直流成分,3,为了防止磁饱和，经常在磁芯的磁路中加入气隙。由于空气或气隙中的其他材料的导磁率要比铁芯材料小得多，所以整个磁路的等效（平均）导磁率比未加气隙时小。反映在,B-H,平面上，磁滞回线的斜率变得比原来小了。,5.2,电力电子设备中磁元件的工作情况,加入气隙前后材料的饱和磁感应强度,BS,是不变的，由于有气隙的磁路磁滞回线的斜率变小，对应,BS,的饱和磁场强度,HS,变大了。,5.3,高频变压器的分析与计算,高频变压器的分析与计算,5.3.1,单端正激输出变压器的分析计算,5.3.2,单端反激输出变压器的分析计算,5.3.3,纯交流变压器的分析计算,12,5.3.1,单端正激输出变压器的分析计算,电力电子开关,S,是单向的，与初级绕组,N,p,串联；次级绕组,N,s,与整流二极管,VD1,相串联，将变换后的电能整流后输出给负载；,N,i,是消磁绕组，将,S,关断后磁路中储存的剩余电能回馈给电源。单端正激式电路的输出变压器的工作模式属于电流单方向变化的情况，,B-H,的运动轨迹在第一象限。,单端正激变压器的结构,5.3.1,单端正激输出变压器的分析计算,反映磁芯尺寸和形状一般由磁芯窗口面积,W,和磁芯截面积,SC,的乘积来确定，乘积,WSC,越大，说明磁芯体积越大。一般采用以下经验公式来计算,WSC,式中,Bm,为磁感应强度变化量（,T,），对于铁氧体磁芯一般为,0.15T,；,PO,为输出功率（,W,）；,f,为斩波器的工作频率（,Hz,）。系数,K=KOKP,。,KO,为窗口使用系数，反映窗口被绕组填充的情况，一般取,0.35,；,KP,为绕线系数，一般取,0.43,。计算出的,WSC,乘积的单位为,cm4,。,确定磁芯大小,1,5.3.1,单端正激输出变压器的分析计算,式中：,U,imin,电源电压最小值（,V,）；,D,max,最大占空比；,f,工作频率（,Hz,）；,S,C,磁芯截面积（,cm2,）；,B,m,磁感应强度变化量（,T,）。,计算初级绕组的匝数,2,5.3.1,单端正激输出变压器的分析计算,由于次级绕组,NS,与初级绕组,NP,为同一磁路，所以在电子开关闭合时，,NS,与,NP,的端电压符合变比关系，即,次级绕组两端的电压为脉冲形式，占空比为,D,，经二极管整流后，电压平均值也就是输出电压,UO,应再乘以,D,。多数单端式直流变换器为降压型，输出电压比较低，这样就不能忽略整流二极管的直流压降,UD,。根据上述原则，次级绕组由下式计算,消磁绕组电压与初级绕组一样，其匝数与初级绕组也应相同,计算次级绕组和消磁绕组的匝数,3,5.3.1,单端正激输出变压器的分析计算,首先计算初级绕组的电流。初级绕组的电流平均值与电源电压,U,i,的乘积就是输入功率,P,i,，但初级电流是不断变化的，即使在,S,导通期间，电流也是从小到大线性增长的，所以初级最大电流,I,P,要比初级平均电流大。而确定导线的直径或截面积要根据最大电流，由于材料、功率、频率等因素的差异，精确地计算初级电流最大值有一定的难度。通常计算的方法是在平均电流的基础上再除以一个小于,1,的系数,KT,，根据经验，可取,KT,=0.707,。,对于铜质导线，可选最大电流密度,J,m,=4A/mm2,。这样初级绕组导线的截面积,S,P,由下式确定,计算各绕组导线的截面积和直径,4,5.3.1,单端正激输出变压器的分析计算,为了克服集肤效应的不良影响，通常对工作频率较高的变压器绕组采用多股并绕的方法，设初级绕组的股数为,GP,，则每股导线的直径,dP,为,类似地，次级绕组的导线截面积,SS,、直径,dS,分别为,消磁绕组的匝数与初级绕组相同，不必多股并绕，只确定其导线直径和截面积。当电子开关关断后，消磁绕组中流过的电流为激磁电流，这个电流通常在初级总电流的,5%,到,10%,范围，导线截面积,Si,和导线直径,di,分别为,5.3.2,单端反激输出变压器的分析计算,就磁场的变化规律而言，反激式变压器与正激式变压器是一样的。但是，反激式变换器的电路工作原理与正激式是不同的，所以在变压器的设计和计算方面两者有着较大的差别。图为反激式变换电路输出部分的原理图。,图中的变压器存在着更多电感的属性。当电子开关闭合时，由于次级感应电压的极性使得二极管承受反压，二极管截止而次级绕组中没有电流，电流流过初级绕组相当于给一个电感储存能量。在电子开关断开时，初级电流即刻消失，电感的储能通过次级绕组经导通着的二极管向负载释放。所以，这种变压器的计算应从计算电感入手。,5.3.2,单端反激输出变压器的分析计算,首先计算初级绕组的电流最大值。电子开关,S,闭合后，初级电流从,0,开始上升，如果忽略回路的电阻，电流的变化规律是线性的。当,S,再度断开时，电流上升到最大值,IPm,。在,S,导通期间（,ton,）初级电流的平均值为,IPm/2,。接下来是,S,关断的一段时间,toff,，这段时间初级绕组中没有电流。两段时间之和为周期,T,。令占空比,D=ton/T,，不难看出，整个周期中电流的平均值为,IPAV=D IPm/2,。这样就可以确定，电源的输出功率,Pi=,UiIPAV,。如果效率为,，输出功率为,PO=,Pi,。这样，初级电流最大值可由下式得出,1,初级电感的计算,5.3.2,单端反激输出变压器的分析计算,由初级电流最大值可求出由初级绕组形成的电感,L1,，初级绕组中的电流,iP,在,S,导通时直线上升，其变化规律为,当,t=ton,时，,iP,恰好为最大值,IPm,，即,IPm,=,tonUi,/L1,，由此可得出,（,H,）,5.3.2,单端反激输出变压器的分析计算,反激式变压器相当于一个电感，为了防止电感磁饱和，通常在磁路中留有气隙。气隙的厚度,lg,是电感设计中的一个重要参数。,lg,可由下式求出,（,cm,）,式中,:SC,磁芯截面积（,cm,）；,Bm,磁感应强度变化量（,T,）；,IPm,初级电流最大值（,A,）,2,磁芯气隙的计算,5.3.2,单端反激输出变压器的分析计算,初级绕组的匝数为,NP,，电流为,IP,，设磁路长度为,l,，磁场强度为,H,。如果磁路各点的导磁率相等，有,NP IP=l H=,lB/,。但是加入气隙后，气隙中的导磁率要比其它部位大得多，方程变为,N,P,I,P,=,l,1,B/,1+,l,g,B/,g,式中,l1,为减去气隙后磁路其它部分的长度，,1,为其导磁率；,lg,为气隙长度，,g,为气隙中的导磁率。由于,1,比,g,大得多，上式可近似为,N,P,I,P=,l,g,B/,g,将最大磁场强度变化量,Bm,（,T,）、最大初级电流,IPm,（,A,），代入上式，并取,lg,单位为,cm,，可得出,3,初级匝数,NP,的计算,5.3.2,单端反激输出变压器的分析计算,电子开关接通时电路的电压方程为,Ui,=,NPd/dt,，认为磁场的变化是线性增长的，在,t=DT,时，磁通量达到最大值,m,，则此时方程为,电子开关断开时，整流二极管导通，次级电路的电压方程为,US=,NSd/dt,。由于磁通不能突变，磁通,m,从开始下降，到,t=,（,1-D,）,T,时下降到,0,，此瞬间的电压方程为,式中,US,应包括负载电压,UO,和二极管导通压降,UD,。次级匝数的计算公式为,4,次级绕组,NS,的计算,5.3.2,单端反激输出变压器的分析计算,求出电感量,L1,、最大电流,IPm,、导线直径,d,以后，可根据需要选择磁性材料，从而得到磁感应强度最大变化量,Bm,，再由上述参数作为选择磁芯尺寸的依据。电感越大、电流越大，磁芯的尺寸就越大，而选择,BS,较大的材料，相应的,Bm,会大一些，磁芯的尺寸可以减小。磁芯尺寸选择可根据以下经验公