,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,上一内容,下一内容,回主目录,返回,第一章 热力学第一定律,1.热力学概论,2.几个基本概念,3.热力学第一定律,4.,功与过程,及可逆过程,5,. 等容及等压下的热,6,.,热容,2024/11/19,第一章 热力学第一定律1.热力学概论2.几个基本概念3.热力,第一章 热力学第一定律,7.热力学第一定律对理想气体的应用,8.,热化学,9.赫斯定律,10.几种热效应,11.,基尔霍夫定律,2024/11/19,第一章 热力学第一定律7.热力学第一定律对理想气体的应用8.,1.1,热力学概论,（1）热力学的定义,（2）热力学的组成,热力学第一定律：1850 焦耳 迈耶尔,热力学第二定律：1850 开尔文 克劳修斯,热力学第三定律：20世纪初,热力学是研究能量相互转换过程中遵循的规律的科学。,2024/11/19,1.1 热力学概论（1）热力学的定义（2）热力学的组成热力学,1.1,热力学概论,（3）热力学的研究对象,研究各种物理变化和化学变化过程中所发生的能量效应,第一定律,研究化学变化的方向和限度,第二定律,阐明绝对熵的数值,第三定律,2024/11/19,1.1 热力学概论（3）热力学的研究对象研究各种物理变化和化,1.1,热力学概论,研究对象是大数量分子的集合体，研究宏观性质，所得结论具有统计意义。,只考虑变化前后的净结果，不考虑物质的微观结构和反应机理。,能判断变化能否发生以及进行到什么程度，但不考虑变化所需要的时间。,局限性,不知道反应的机理、速率和微观性质，只讲可能性，不讲现实性。,（4）热力学的特点,2024/11/19,1.1 热力学概论研究对象是大数量分子的集合体，研究宏观性质,1.2,几个基本概念,系统：,把一部分物体从其它部分划分出来作为研究的对象，这一部分物体即称为,系统,。,环境：,系统以外并且与系统有相互作用的部分称为,环境,。,（1）系统和环境,1.敞开系统,系统与环境,既有物质交换,，,又有能量交换,。,2.封闭系统,系统与环境,无物质交换,，但,有能量交换,。,3.孤立系统,系统与环境,既无物质交换,，,又无能量交换,，又称,隔离系统,。,2024/11/19,1.2 几个基本概念系统：把一部分物体从其它部分划分出来作为,（2）状态和状态函数,状态,：指系统的宏观的物理性质和化学性质。,状态函数,：状态性质，描述系统性质的宏观物理量。,质量,，,温度,，,压力,，,体积，浓度，密度，粘度，折光率等；内能，焓，熵，自由能均是状态函数。,广度性质,(容量性质)：,与系统的物质的量成正比，如体积、质量、熵等。这种性质有加和性。,强度性质：,与,系统的数量无关,，不具有加和性，如温度、压力等。,两个容量性质之比成为系统的强度性质，如密度等。,2024/11/19,（2）状态和状态函数状态：指系统的宏观的物理性质和化学性质。,（2）状态和状态函数,状态函数的特性,：,只取决于系统的起始和最终状态。,状态函数在数学上具有,全微分,的性质。,系统状态函数之间的定量关系式称为,状态方程,。,对于一定量的单组分均匀系统，状态函数,T,p,V,之间有一定量的联系。经验证明，只有两个是独立的，它们的函数关系可表示为：,T = f,(,p,V,)；,p = f,(,T,V,)；,V = f,(,p,T,),例如，理想气体的状态方程可表示为：,pV=nRT,2024/11/19,（2）状态和状态函数状态函数的特性：只取决于系统的起始和最终,（3）过程和途径,2.途径,：系统状态发生变化所采取的具体步骤。,1.过程,：系统状态所发生的一切变化。,等温过程，等压过程，等容过程及绝热过程等。,25,o,C，10,5,Pa,25,o,C，510,5,Pa,100,o,C，10,5,Pa,100,o,C，510,5,Pa,等温过程,等温过程,等压过程,等压过程,2024/11/19,（3）过程和途径2.途径：系统状态发生变化所采取的具体步骤。,（4）热力学平衡,当系统的诸性质不随时间而改变，则系统就处于,热力学平衡,，它包括下列几个平衡：,1.热平衡(,thermal equilibrium,),系统各部分温度相等。,2.力学平衡(,mechanical equilibrium,),没有刚壁存在的前提下，系统各部分的压力处处相等。,3.相平衡(,phase equilibrium,),多相共存时，各相的组成和数量不随时间而改变。,4.化学平衡(,chemical equilibrium,),化学反应系统中各物的数量不再随时间而改变。,2024/11/19,（4）热力学平衡 当系统的诸性质不随时间而改变,（5）功和热,系统吸热，,Q,0,；,系统放热，,Q,0,。,系统对环境作功，,W,0；系统放热，Q0,；,系统对环境作功，,W,0；,系统放热，,Q,0,。,2024/11/19,（4）热力学第一定律U = Q + W微小变化 d,（,4,）热力学第一定律,第一类永动机,一种既不靠外界提供能量，本身也不减少能量，却可以不断对外作功的机器称为第一类永动机，它显然与能量守恒定律矛盾。,第一定律也可表述为：,第一类永动机是不可能制成的,。,历史上曾一度热衷于制造这种机器，均以失败告终，也就证明了能量守恒定律的正确性。,2024/11/19,（4）热力学第一定律 第一类永动机 一种既不靠外界,（,4,）热力学第一定律,例题1：设一电阻丝浸入水中，接上电源通电一段时间。,若选择不同系统，问：,U,，,Q,和,W,为正负还是零？,水,绝热,2024/11/19,（4）热力学第一定律例题1：设一电阻丝浸入水中，接上电源通电,（,4,）热力学第一定律,水,绝热,系统,电源,电阻丝,水,电源电阻丝,水电阻丝,水电阻丝电源,Q,W,U,2024/11/19,（4）热力学第一定律水绝热系统电源电阻丝水电源电阻丝水电,（,4,）热力学第一定律,系统,电源,电阻丝,水,电源电阻丝,水电阻丝,水电阻丝电源,Q,=,=,=,W,=,=,=,U,=,1.解：,2024/11/19,（4）热力学第一定律系统电源电阻丝水电源电阻丝水电阻丝水,1.4,功与过程,及可逆过程,设在定温下，一定量理想气体在活塞筒中克服外压,经,4,种不同途径，体积从,V,1,膨胀到,V,2,所作的功。,1.,自由膨胀,p,外,= 0,系统所作功如阴影面积。,（,1,）功与过程,2.,等外压膨胀,(,p,外,=,p,2,),W,1,= ,p,外,dV,= 0,W,2,= ,p,外,dV,= ,p,2,(,V,2,V,1,),2024/11/19,1.4 功与过程及可逆过程 设在定温下，一定量理想气体,（,1,）功与过程,3.,多次等外压膨胀,(1)克服外压为 ，体积从 膨胀到 ；,(2)克服外压为 ，体积从,膨胀到 ；,(3)克服外压为 ，体积从 膨胀到 。,因此外压差距越小，膨胀次数越多，所作功也越多。,所作的功,= 3,次作功之和。,2024/11/19,（1）功与过程3.多次等外压膨胀(1)克服外压为 ，体积从,（,1,）功与过程,4.,外压比内压小一个无穷小的值,d,p,：准静态膨胀,外相当于一杯水，水不断蒸发，这样的膨胀过程是无限缓慢的，每一步都接近于平衡态。所作的功为：,准静态膨胀，所作的功最大。,2024/11/19,（1）功与过程4.外压比内压小一个无穷小的值dp ：准静态膨,（,1,）功与过程,1.,一次等外压压缩,在外压为,p,1,下，一次从,V,2,压缩到,V,1,，环境对系统所作的功(即系统得到的功)为：,压缩过程,将体积从,V,2,压缩到,V,1,，有如下三种途径：,2024/11/19,（1）功与过程1.一次等外压压缩 在外压为p1,（,1,）功与过程,2.,多次等外压压缩,第一步：用,p”,的压力将系统从,V,2,压缩到,V”,；,第二步：用,p,的压力将系统从,V”,压缩到,V,；,第三步：用,p,1,的压力将系统从,V,压缩到,V,1,。,整个过程所作的功,为三步加和。,2024/11/19,（1）功与过程2.多次等外压压缩 第一步,（,1,）功与过程,3.,外压比内压大一个无穷小的值,d,p,：准静态压缩,如果将蒸发掉的水气慢慢在杯中凝聚，使压力缓慢增加，恢复到原状，所作功为：,则系统和环境都能恢复到原状。,2024/11/19,（1）功与过程3.外压比内压大一个无穷小的值dp：准静态压缩,（,2,）可逆过程,因此：功与变化途径有关。虽然始终态相同，但途径不同，所作功也不相同。显然，,可逆膨胀，系统对环境作最大功；,可逆压缩，环境对系统作最小功。,系统经过某一过程从状态(,1,)变到状态(,2,)之后，若,能使系统和环境都恢复到原来的状态而未留下任何永久性的变化,，则该过程称为“热力学可逆过程”。否则为“不可逆过程”。,可逆过程中的每一步都接近于平衡态，可以向相反的方向进行，,从始态到终态,，,再从终态回到始态，系统和环境都能恢复原状。,2024/11/19,（2）可逆过程 因此：功与变化途径有关。虽然始,（,2,）可逆过程,可逆过程的特点,1.,状态变化时推动力与阻力相差无限小，系统与环境始终无限接近于平衡态；,3.,系统变化一个循环后，系统和环境均恢复到原态；,4.,等温可逆过程中系统对环境作最大功，环境对系统作最小功。,2.,过程中任何一个中间态均可从正、逆两个方向到达；,2024/11/19,（2）可逆过程可逆过程的特点1.状态变化时推动力与阻力相差无,（3）常见的可逆变化过程,1.,等温过程,系统的始态温度与终态温度相同，并等于环境温度。,2.,等压过程,系统的始态压力与终态压力相同，并等于环境压力。,3.,等容过程,系统的容积始终保持不变。,4.,绝热过程,系统与环境不发生热的传递。对那些变化极快的过程，如爆炸，快速燃烧，系统与环境来不及发生热交换，那个瞬间可近似作为绝热过程处理。,5.,循环过程,系统从始态出发，经过一系列变化后又回到始态的变化过程。循环过程所有状态函数变量等于零。,2024/11/19,（3）常见的可逆变化过程1.等温过程 系统的始态温度,1.4,功与过程,及可逆过程,例题2：在,25,o,C,时，,2,mol,的,H,2,的体积为,15,dm,3,，,此气体,（1）等温下反抗外压10,5,Pa,膨胀到,50,dm,3,；,（2）,等温下可逆膨胀到体积为,50,dm,3,。,计算两种过程的功。,2.解,（1）外压恒定不变，所以该过程为等压不可逆过程,（2）此过程为等温可逆过程,2024/11/19,1.4 功与过程及可逆过程例题2：在25 oC时，2 mol,1.5,焓,（,1,）等容下的热,系统发生变化只有体积功而不作其他功：,因为,dV,= 0，,所以,d,Q,V,dU,，,或,Q,V,U,。,因为,U,只取决于系统的始态和终态，,所以等容热,Q,V,也只取决于,系统的始态和终态。,dU =,d,Q,+,d,W =,d,Q,p,外,dV,2024/11/19,1.5 焓（1）等容下的热系统发生变化只有体积功而不作其他功,1.5,焓,（,2,）等压下的热,dU =,d,Q,p,p,外,dV,等压过程：,p,始,p,外,p,终,p,（,常数）,所以：,由于,U,、,p,、,V,都是系统的状态函数，所以,U,+,pV,也是系统的状态函数，它的改变量也仅仅取决于系统的始态和终态。,2024/11/19,1.5 焓（2）等压下的热dU = dQp p外dV等,1.5,焓,定义焓,H = U + pV,焓不是能量,焓是状态函数,等压过程中，系统所吸收的热等于系统焓的增加。,2024/11/19,1.5 焓定义焓 H = U + pV焓不是能量焓是,1.6,热容,每升高单位温度系统所需要吸收的热。,平均热容定义,：,比热容：,系统的质量等于单位质量时的热容。,摩尔热容,C,m,：,系统的物质的量为1,mol,时的热容。,等压热容,C,p,：,等容热容,C,V,：,2024/11/19,1.6 热容每升高单位温度系统所需要吸收的热。平均热容定义：,热容与温度的函数关系因物质、物态和温度区间的不同而有不同的形式。例如，实际气体的等压摩尔热容与,T,的关系有如下经验式：,1.6,热容,热容与温度的关系：,或,式中,a,b,c,c,.,是经验常数，由各种物质本身的特性决定，可从热力学数据表中查找。,2024/11/19,热容与温度的函数关系因物质、物态和温度区间的不同而有,1.7,热力学第一定律对理想气体的应用,（1）盖,吕萨克焦耳实验,（2）理想气体的内能和焓,（3）理想气体的,C,p,与,C,V,之差,（4）绝热过程,2024/11/19,1.7 热力学第一定律对理想气体的应用（1）盖吕萨克焦,（1）,Gay-Lussac-Joule,实验,将两个容量相等的容器，放在水浴中，左球充满气体，右球为真空。,水浴温度没有变化，即,Q,= 0,；,由于系统的体积取两个球的总和，系统没有对外做功，,W,= 0,；,打开活塞，气体由左球冲入右球，达平衡。,2024/11/19,（1）Gay-Lussac-Joule实验 将两个容量,（2）理想气体的内能和焓,从盖,吕萨克焦耳实验得到,理想气体的内能和焓仅是温度的函数,，用数学表示为：,即：,在恒温时，改变体积或压力，理想气体的内能和焓保持不变。,2024/11/19,（2）理想气体的内能和焓 从盖吕萨克焦耳实验得到理,（3）理想气体的,C,p,与,C,V,之差,对于理想气体：,因此：,2024/11/19,（3）理想气体的Cp与CV之差对于理想气体： 因此：2023,（3）理想气体的,C,p,与,C,V,之差,统计热力学证明：,单原子分子系统：,双原子分子（或线型分子）系统：,多原子分子（非线型分子）系统：,n,为分子中所含原子的数目,因此：,2024/11/19,（3）理想气体的Cp与CV之差统计热力学证明： 单原子分子系,（4）理想气体的绝热过程,气体绝热过程的功,在绝热过程中，系统与环境间无热的交换，但可以有功的交换。根据热力学第一定律：,这时，若系统对外作功，内能下降，系统温度必然降低，反之，则系统温度升高。因此绝热压缩，使系统温度升高，而,绝热膨胀，可获得低温,。,2024/11/19,（4）理想气体的绝热过程气体绝热过程的功 在绝热,（4）理想气体的绝热过程,1.,理想气体绝热可逆过程方程式,理想气体在不作其它功的绝热可逆过程中：,2024/11/19,（4）理想气体的绝热过程1.理想气体绝热可逆过程方程式理想气,（4）理想气体的绝热过程,理想气体在绝热可逆过程中，,p,，,V,，,T,三者遵循的关系式称为绝热过程方程式，可表示为：,K,1,，,K,2,，,K,3,均为常数。,在推导这公式的过程中，,引进了理想气体、不作其它功、绝热可逆过程和,C,V,是与温度无关的常数等限制条件,。,pV,=,nRT,2024/11/19,（4）理想气体的绝热过程 理想气体在绝热可逆过程,（4）理想气体的绝热过程,2024/11/19,（4）理想气体的绝热过程2023/10/9,（4）理想气体的绝热过程,计算过程中未引入其它限制条件，所以该公式,适用于组成一定的封闭系统的一般绝热过程,，不一定是可逆过程。,2.,绝热不可逆过程,若绝热不可逆过程为不作其它功的恒外压膨胀，则有：,若,C,V,与,T,无关,2024/11/19,（4）理想气体的绝热过程 计算过程中未引入其它限制条件,（4）理想气体的绝热过程,3.解：,始态1,终态2,例题3.氦气从的始态,0,o,C, 510,5,Pa, 10dm,3,，经过下面两个过程(1)绝热可逆和(2)绝热恒外压,10,5,Pa,膨胀至气体压力为,10,5,Pa,终态,，计算氦气的终态温度,T,2,及,两个过程的,Q,W,U,H,。(,假设氦为理想气体),(1)绝热可逆过程,绝热可逆,2024/11/19,（4）理想气体的绝热过程3.解：始态1终态2例题3.氦气从的,（4）理想气体的绝热过程,该气体的物质的量为：,1.计算终态的温度和体积：,2.,Q,=0,2024/11/19,（4）理想气体的绝热过程该气体的物质的量为：1.计算终态的温,（4）理想气体的绝热过程,3.,W,和,U,的计算,4.,H,的计算,2024/11/19,（4）理想气体的绝热过程3.W和U的计算4.H的计算20,（4）理想气体的绝热过程,(2)绝热不可逆膨胀,始态1,终态2,绝热不可逆,1.因为绝热不可逆膨胀，不能使用公式,来计算终态温度和体积。,2024/11/19,（4）理想气体的绝热过程(2)绝热不可逆膨胀始态1终态2绝热,（4）理想气体的绝热过程,2.,Q,=0,3.,W,和,U,的计算,4.,H,的计算,2024/11/19,（4）理想气体的绝热过程2.Q=03.W和U的计算4.H,1.8 热化学,（,1,）化学反应的热效应,化学反应通常伴随着吸热或放热现象的发生，对于这些热效应进行精密测定并且同时对其规律进行研究，从而形成化学热力学的一个重要组成部分,热化学,。,热化学是热力学第一定律在化学过程中的具体应用。,在只作体积功不作其它功时，当系统发生反应之后，使,产物的温度回到反应前始态时的温度,，系统放出或吸收的热量，称为该,反应的热效应,。简称“反应热”。,系统吸热，,Q,0；,系统放热，,Q,0，,则,Q,p,Q,V,。,n,0，,则,Q,p,Q,V,。,2024/11/19,（2）等压、等容热效应H = U + nRT 若,（3）反应进度,则,反应进度,的定义为：,n,B,0,和,n,B,分别代表任一组分,B,在起始和,t,时刻的物质的量。,B,是任一组分,B,的化学计量数，,对反应物取负值，对生成物取正值。,设某反应,2024/11/19,（3）反应进度则反应进度 nB,0和 nB,（3）反应进度,引入反应进度的优点：,在反应进行到任意时刻，可以用任一反应物或生成物来表示反应进行的程度，所得的值都是相同的，即：,注意：,应用反应进度，必须与化学反应计量方程相对应。,例如：,当,都等于,1,mol,时，两个方程所发生反应的物质的量显然不同。,2024/11/19,（3）反应进度引入反应进度的优点： 在反应进行到任意时,（4）热化学方程式（标准摩尔焓变）,表示化学反应与热效应关系的方程式称为热化学方程式。,因为,U,H,的数值与系统的状态有关，所以方程式中应该注明物态、温度、压力、组成等。对于固态还应注明结晶状态。,例如：,298.15,K,时,式中：,表示反应物和生成物都处于,标准态,时，在,298.15,K,，,反应进度为,1,mol,时的焓变。,代表气体的压力处于标准态。,2024/11/19,（4）热化学方程式（标准摩尔焓变） 表示化学反应与热效,（4）热化学方程式（标准摩尔焓变）,焓的变化,反应物和生成物都处于标准态,反应进度为,1,mol,反应,反应温度,2024/11/19,（4）热化学方程式（标准摩尔焓变）焓的变化反应物和生成物都处,（4）热化学方程式（标准摩尔焓变）,反应进度为,1,mol,，,表示,按计量方程反应物应全部作用完,。若是一个平衡反应，显然实验所测值会低于计算值。但可以用过量的反应物，测定刚好反应进度为,1,mol,时的热效应。,反应进度为,1,mol,，,必须与所给反应的计量方程对应。,若反应用下式表示，显然焓变值会不同。,2024/11/19,（4）热化学方程式（标准摩尔焓变）反应进度为1mol ，表示,（5）压力的标准态,随着学科的发展，压力的标准态有不同的规定：,用,表示压力标准态。,最老的标准态为,1,atm,1985,年,GB,规定为,101.325,KPa,2024/11/19,（5）压力的标准态 随着学科的发展，压力的标准态有不同的规定,1.9,赫斯定律,1840,年，赫斯根据实验事实提出了一个定律：,反应的热效应只与起始和终了状态有关，与变化途径无关。,不管反应是一步完成的，还是分几步完成的，其热效应相同，当然要保持反应条件（如温度、压力等）不变。,应用：,对于进行得太慢的或反应程度不易控制而无法直接测定反应热的化学反应，可以用赫斯定律，利用容易测定的反应热来计算不容易测定的反应热。,若化学反应过程中只有体积功，且在等温或等压下进行,2024/11/19,1.9 赫斯定律1840年，赫斯根据实验事实提出了一个定律：,1.9,赫斯定律,例题4：求,C(s),和,O,2,(g),生成,CO(g),的反应热。,已知,：（,1,）,（,2,）,4.解：,（,1,）,（,2,）,得,（,3,）,2024/11/19,1.9 赫斯定律例题4：求C(s)和O2(g)生成CO(g),1.10,几种热效应,没有规定温度，一般,298.15,K,时的数据有表可查。,生成焓仅是个相对值，相对于稳定单质的焓值等于零。,（1）标准摩尔生成焓,在标准压力下，反应温度时，由最稳定的单质合成标准状态下一摩尔物质的焓变，称为该物质的标准摩尔生成焓，用下述符号表示：,（,物质，相态，温度）,2024/11/19,1.10 几种热效应没有规定温度，一般298.15 K时的数,（1）标准摩尔生成焓,例如：在,298.15,K,时,这就是,HCl(g),的标准摩尔生成焓：,反应焓变为：,2024/11/19,（1）标准摩尔生成焓例如：在298.15 K时这就是HCl(,（1）标准摩尔生成焓,B,为计量方程中的系数，对反应物取负值，生成物取正值。,利用各物质的摩尔生成焓求化学反应焓变：,在标准压力,和反应温度时（通常为,298.15,K,）,2024/11/19,（1）标准摩尔生成焓 B为计量方程中的系数，对反应物取负值,自键焓估算生成焓,一切化学反应实际上都是原子或原子团的重新排列组合，在旧键破裂和新键形成过程中就会有能量变化，这就是化学反应的热效应。,键的分解能,将化合物气态分子的某一个键拆散成气态原子所需的能量，称为键的分解能即键能，可以用光谱方法测定。显然同一个分子中相同的键拆散的次序不同，所需的能量也不同，拆散第一个键花的能量较多。,键焓,在双原子分子中，键焓与键能数值相等。在含有若干个相同键的多原子分子中，键焓是若干个相同键键能的平均值。,2024/11/19,自键焓估算生成焓 一切化学反应实际上都是原子或,自键焓估算生成焓,则,O-H（g）,的键焓等于这两个键能的平均值,例如：在298.15,K,时，自光谱数据测得气相水分子分解成气相原子的两个键能分别为：,2024/11/19,自键焓估算生成焓则O-H（g）的键焓等于这两个键能的平均值,自键焓估算生成焓,美国化学家,LPauling,假定一个分子的总键焓是分子中所有键的键焓之和，这些单独的键焓值只由键的类型决定。这样，,只要从表上查得各键的键焓就可以估算化合物的生成焓以及化学反应的焓变。,显然，这个方法是很粗略的，一则所有单键键焓的数据尚不完全，二则单键键焓与分子中实际的键能会有出入。,2024/11/19,自键焓估算生成焓 美国化学家 LPaulin,离子生成焓,因为溶液是电中性的，正、负离子总是同时存在，不可能得到单一离子的生成焓。,所以，规定了一个目前被公认的相对标准：,标准压力下，在无限稀薄的水溶液中， 的摩尔生成焓等于零。,其它离子生成焓都是与这个标准比较的相对值。,2024/11/19,离子生成焓 因为溶液是电中性的，正、负离子总是同时存在,离子生成焓,查表得,规定：,所以：,例如：,2024/11/19,离子生成焓查表得规定：所以：例如：2023/10/9,（2）燃烧焓,在标准压力下，反应温度时，物质,B,完全氧化成相同温度的指定产物时的焓变称为,标准燃烧焓,。用符号,表示。,完全氧化的指定产物通常规定为：,显然，规定的指定产物不同，焓变值也不同，查表时应注意。,298.15,K,时的燃烧焓值有表可查。,金属,游离态,2024/11/19,（2）燃烧焓 在标准压力下，反应温度时，物质B完全氧化,（2）燃烧焓,例如：在,298.15,K,及标准压力下：,则,显然，根据标准摩尔燃烧焓的定义，所指定产物如,CO,2,(g)，H,2,O,(l),等的标准摩尔燃烧焓，在任何温度,T,时，其值均为零。,2024/11/19,（2）燃烧焓例如：在298.15 K及标准压力下：则,（3）利用燃烧焓求化学反应的焓变,化学反应的焓变值等于,各,反应物,燃烧焓的总和,减去,各,产物,燃烧焓的总和,。,例如：在,298.15,K,和标准压力下，有反应：,（,A） （B） （C） (D),则,用通式表示为：,2024/11/19,（3）利用燃烧焓求化学反应的焓变 化学反应的焓变值等于,（4）利用燃烧焓求生成焓,用这种方法可以求一些,不能由单质直接合成,的有机物的生成焓。,该反应的反应焓变就是,CH,3,OH,(l),的生成焓，则：,例如：在,298.15,K,和标准压力下：,2024/11/19,（4）利用燃烧焓求生成焓 用这种方法可以求一些不能由单,基尔霍夫定律,反应焓变值,H,和反应温度有关，如何从一个温度下的,H,1,求另一个温度下的,H,2,？,在,1858,年首先由,基尔霍夫,提出了焓变值与温度的关系式，所以称为,基尔霍夫,定律,，有两种表示形式。,C,p,也是温度的函数，只要将,C,p,T,的关系式代入，就可从一个温度时的焓变求另一个温度下的焓变。,如有物质发生,相变,，就要进行,分段积分,。,2024/11/19,基尔霍夫定律 反应焓变值H和反应温度有关，如何从一个,基尔霍夫定律,2024/11/19,基尔霍夫定律2023/10/9,基尔霍夫定律,2024/11/19,基尔霍夫定律2023/10/9,1.11,基尔霍夫定律,2024/11/19,1.11基尔霍夫定律2023/10/9,1.11,基尔霍夫定律,5.解：,2024/11/19,1.11基尔霍夫定律5.解：2023/10/9,1.12绝热反应,绝热反应仅是非等温反应的一种极端情况，反应终态温度必然发生改变。,例如，燃烧，爆炸反应，由于速度快，来不及与环境发生热交换，近似作为绝热反应处理，,以求出火焰和爆炸产物的最高温度。,2024/11/19,1.12绝热反应 绝热反应仅是非等温反应的一种极端情,1.12绝热反应,设反应物起始温度均为,T,1,，,产物温度为,T,2,，,整个过程保持压力不变：,2024/11/19,1.12绝热反应 设反应物起始温度均为T1，产物温度,1.12绝热反应,根据状态函数的性质,可由 表值计算,可求出,从而可求出,T,2,值,2024/11/19,1.12绝热反应根据状态函数的性质可由 表值计算可,