单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,3.1,静电场的保守性,电荷,q,0,在点电荷,q,的场中移动，,电场力作功：,一、静电场力的功,元功,第三章 电势,电场强度的线积分只由,q,的电场强度,E,的分布决定，可以用他来说明,电场性质,场强的线积分与路径无关,在静止点电荷的电场中，电场强度的线积分和积分路径无关（静电场力做功与路径无关）只与始末位置有关。,对于由多个静止点电荷组成的系统或静止的连续带电体激发的场强,，,由场强叠加原理,:,积分与路径无关,对任何静电场，电场强度的线积分都只取决于起点和终点的位置而与积分路径无关静电场的保守性,P,1,P,2,L,2,L,1,在静电场中，场强沿任意闭合路径的线积分等于零，称为静电场的,环路定理,或,环流定理,。,静电场的保守性还可表述为：,移动单位正电荷从电场中,a,点到,b,点，静电力所做的功，为静电场中两点的电势差,:,3.2,电势能、电势,电场力做功等于,电势能,的减少（或电势能,增量的负值,）：,一、电势能,二、电势差：,只与电场有关,描述电场的性质,某点,(,a,点,),的电势：,首先设定电势,0,点（,b,点,）：,电势零点的选取：原则上可任选场中一点。对于电荷分布在,有限区域的带电体,激发的电场区域，一般选无限远处时为电势零点,即,U,=0,。,在实际问题中，常常选地球的电势为零电势。,电势差与电势的零点选取无关。,电势能与电势关系,W,a,=,qU,a,A,a,b,=,W,a,-,W,b,=,q(U,a,-,U,b,),沿电力线方向电势逐点,降低,(,或场强总是从电势高处指向电势低处,),。,电势单位：,焦耳,/,库仑（,J,/,Q,）、,伏特（,V,）,1,）单个点电荷产生的电场中的电势分布。,三、电势计算,负点电荷周围的场电势为负,离电荷越远，电势越高。,正点电荷周围的场电势为正,离电荷越远，电势越低。,选,U,=0,，,积分路线？,dr,2,）,电势叠加原理（,标量叠加,）,q,U,p,=,?,或,对连续分布带电体,单个点电荷的场的电势,r,dq,一个点电荷系的电场中,任一点的电势等于每一个点电荷单独存在时在该点所产生电势的代数和。,电势叠加原理,电势叠加原理是以点电荷的电势公式为基础的，所以凡是利用该原理求得的电势，电势零点都已选在了,无限远处。,计算电势的方法：,1,、当场强分布已知或用高斯定理易求出，应用电势定义式计算电势分布。,2,、以点电荷电势公式为基础，应用电势叠加原理,(),例,1,、求均匀带电球面的电场中的电势分布。,设球面半径为,R,，,总带电量为,Q,球面处场强不连续，电势连续,带电球壳是个等势体。,O,R,P,P,选,U,=0,例,2,、求无限长均匀带电直线的电场中的电势分布,已知场强为：方向垂直于带电直线。,由此例看出，当电荷分布扩展到,无穷远,时，电势零点,不能再选在无穷远处,，否则,U,。,电势零点的选取,积分路径的选取,例,3,、电量分别为,q,1,、,q,2,、,q,3,的三个点电荷位于边长为,a,的正三角形的三个顶点上，求该三角形中心,O,的电势。,解：,q,1,q,2,q,3,O,r,1,r,3,r,2,选,U,=0,?,将带电量为,q,的点电荷从,O,点移动到远处电场力做的功,例,4,、试计算均匀带电圆环轴线上任一点,P,的电势。设已知带电量为,q,解：,环心处,选,U,=0,？考虑从定义出发求解,Z,3.3,电势梯度,一、等势面,1.,等势面,：将电场中电势相等的点连接起来组成的,曲面称为等势面。,即满足 的空间曲面。,等势面,2.,等势面的性质,电力线与等势面垂直,电力线的方向指向电势降落的方向,若规定,两个相邻等势面的电势差相等，则等势面较密集的地方，场强较大。,=0,点电荷的电场线与等势面,+,+,电偶极子的电场线与等势面,平行板电容器的电场线与等势面,+,+,+,+,+,+,+,+,+,2.,电势梯度,方向,a,b,dl,电场中某点场强沿某一方向的分量等于电势沿此方向的空间变化率的负值,为电势沿 方向的空间变化率,方向,a,b,dl,电势梯度,电势梯度是一个,矢量,，它的方向是该点附近,电势升高最快,的方向,电场中任一点的场强等于该点电势梯度的,负值,，即场强指向,电势降低,的方向,在直角坐标系中：,梯度算符,电势是空间坐标的函数,电场强度与电势的微分关系,该公式说明，电场中某点的场强决定于电势在该点的,空间变化率,，而与该点,电势值本身,无直接关系,给出求电场的又一方法：由,电荷分布,U,E,例,.,求均匀带电圆环轴线上的场强分布,P,计算场强的方法,1,、以点电荷场强公式为基础，应用场强叠加原理求场强分布。原则上这种方法可计算任何带电体激发的电场分布，主要,困难,是,积分运算,。,2,、当电荷分布具有对称性时可用,高斯定理,求场强分布。,3,、若电势分布已知，则可利用 求出场强分布。,1.,两个物理量,2.,两个基本性质方程,3.,两个计算思路,真空中静电场小结（,两两歌,）,叠加,与,高斯,注重典型场 注重叠加原理,无限长柱面？,第,3,章结束,4.,强调两句话,两个同心均匀带电球面的电场和电势的叠加,1,、已知电场中某点的场强，能否计算出该点的电势？,2,、在电势不变的空间，场强是否不变,?,3,、电势为零处，场强是否一定为零？,4,、场强为零处，电势是否一定为零？,？思考以下问题,（要已知场强分布）,是，,电偶极子的,中垂线，电势为零，但电场不为零,均匀带电球面的内部，场强为零，电势不为零,下面说法正确的是,D,(A),等势面上各点场强的大小一定相等；,(B),在电势高处，电势能也一定高；,(C),场强大处，电势一定高；,(D,),场强的方向总是从电势高处指向低处,.,例,.,一带电细线弯成半径为,R,的半圆形，电荷线密度为,=,0,sin,，,式中,为半径为,R,与,x,轴所成的夹角，,0,为一常数，如图所示，试求环心,o,处的电场强度。,解：在,处取电荷元，,其电量为,它在,o,点处产生的场强为,场强叠加原理,在,x,、,y,轴上的二个分量,习题指导,P,65,14,高斯定理,习题指导,P,66,21 24,；,P,67,28,在,典型结果,的基础上应用,场强叠加原理,习题指导,P,67,29,求电通量：从定义，从高斯定理出发,（,1,）点电荷,q,位于边长为,a,的正立方体的中心，通过此立方体的每一面的电通量各是多少？,（,2,）若电荷移至立方体的一个顶点上，那么通过每个面的电通量又各是多少？,例,2,计算电量为 的带电球面球心的电势,解：在球面上任取一电荷元,则电荷元在球心的电势为,由电势叠加原理,球面上电荷在球心的总电势,与电荷是否均匀分布无关。,电势叠加原理,习题指导,P,65,16,选,U,=0,形状如图所示的绝缘细线，其上均匀分布着正,电荷。已知电荷线密度为,，两段直线长均为,a,，半圆环的半径为,a,。求环心,O,点的电势？,电势叠加原理,习题指导,P,65,17,求电势能和电力,有一边长为,a,的正方形平面，在其中垂线上距中心,O,点,a/2,处，有一电量为,q,的正点电荷，如图所示，则通过该平面的电场强度通量为：,（,B,）,（,C,）,（,D,）,（,A,）,（,D,）,